Rilevatore Cherenkov ad Acqua DIY

Nella immagine si vede la traccia di un cono di luce Cherenkov prodotta nell’esperimento giapponese Kamiokande basato su 50000t di acqua tenute “osservate” da 11000 tubi fotomoltiplicatori. L’interazione di un neutrino con gli elettroni o i nuclei dell’acqua può produrre una particella carica che si muove più veloce della luce nell’acqua (ma ovviamente, più lentamente della luce nel vuoto). Questo fatto genera un lampo di luce dovuto alla radiazione Čerenkov, che è l’equivalente ottico del boom sonico. Questo lampo genera tracce distintive di luce che vengono registrate e forniscono informazioni sulla direzione ed il tipo del neutrino incidente.

In questo post proponiamo la costruzione di un rilevatore Cherenkov DIY per la rilevazione di particelle cosmiche, principalmente muoni.

Introduzione sull’Effetto Cherenkov

L’effetto Čerenkov consiste nell’emissione di radiazione elettromagnetica da parte di un materiale le cui molecole sono polarizzate, quando una particella carica in moto lo attraversa. L’effetto Čerenkov si manifesta solo quando la velocità della particella nel mezzo attraversato risulta superiore alla velocità della luce nello stesso mezzo.

Per la teoria della relatività, nessuna particella può viaggiare a una velocità superiore a quella della luce nel vuoto (299 792,458 km/s). In un mezzo denso però, la velocità di propagazione della luce risulta più bassa di quella di propagazione nel vuoto, e in un mezzo con indice di rifrazione n sarà c/n. Può quindi avvenire che una particella superi la velocità di propagazione della luce nel mezzo (pur tuttavia rimanendo al di sotto di c). Se tale particella è carica elettricamente si verifica l’effetto Čerenkov, ovvero l’emissione di radiazioni elettromagnetica.

Se la velocità della particella è sufficientemente elevata rispetto al tempo di risposta del mezzo (e ciò si verifica quando la velocità della particella nel mezzo attraversato risulta superiore alla velocità della luce nello stesso mezzo) allora l’energia prodotta da questa perturbazione si irradia come un’onda d’urto coerente. Come nell’aria, quando un oggetto supera il muro del suono, si forma un cono d’onda (onde meccaniche), allo stesso modo, con le onde elettromagnetiche, nelle condizioni sopra enunciate, si assiste alla produzione di un cono d’onda del tutto simile al cono di Mach per il suono.

La luce cherenkov si osserva anche all’interno delle piscine di contenimento nei reattori nucleari ed è causata dalla luce cherenkov emessa dalle radiazioni beta che si propagano all’interno dell’acqua.

Caratteristico della radiazione Cherenkov è il cosiddetto angolo di Čerenkov, indicato in figura con la lettera , e può essere calcolato mediante la relazione indicata in figura, dove n è l’indice di rifrazione del mezzo e β è il rapporto tra la velocità della particella e la velocità della luce nel vuoto β = v/c.

Si può notare che l’angolo massimo si ha quando la particella si muove all’incirca alla velocità c. Nel caso dell’acqua, dove n = 1,33, l’angolo massimo vale 41,2°. Sempre dalla stessa relazione si ricava anche la velocità (energia) minima affinchè si manifesti l’emissione Cherenkov, per un elettrone l’energia minima vale 0,26MeV, per un muone invece l’energia minima per produrre emissione Cherenkov vale 160MeV. Nello schema riportato sotto viene illustrato questo calcolo nel caso di un elettrone.

Super-Kamiokande

Il Super-Kamiokande, abbreviato in Super-K, è un osservatorio di neutrini situato in Giappone, nella miniera di Kamioka (l’attuale nome dalla città è Hida). Venne costruito per studiare i neutrini solari, i neutrini atmosferici, il decadimento dei protoni, e rilevare i neutrini provenienti da qualsiasi supernova della nostra galassia. Il Super-K fornì la prima prova dell’oscillazione dei neutrini nel 1998.
Il Super-K consiste di un ammasso di 50.000 tonnellate di acqua ultra-pura, circondato da 11.146 tubi fotomoltiplicatori. La struttura cilindrica misura 41,4 m di altezza e 39,3 m di diametro.

L’interazione di un neutrino con gli elettroni o i nuclei dell’acqua può produrre una particella carica che si muove più veloce della luce nell’acqua (ma ovviamente, più lentamente della luce nel vuoto). Questo fatto genera un cono di luce dovuto alla radiazione Cherenkov, che è l’equivalente ottico del boom sonico. Questo lampo genera tracce distintive di luce che vengono registrate e forniscono informazioni sulla direzione e il sapore del neutrino incidente.

Realizzazione del Detector

Per la realizzazione del detector abbiamo scelto un fotomoltiplicatore molto utilizzato nei rivelatori a scintillazione, il modello R6233 della Hamamatsu, caratterizzato da un ampio fotocatodo di 70mm, in grado quindi di coprire una area piuttosto estesa.

Specifiche del  PMT R6233

Type : Head-On
Size : 76mm
Photocathode : Bialkali
Max Voltage : 1500V
Peak Sensitivity Wavelength : 420nm
Rise Time : 9,5ns
Gain : 270000

 

 

 

Per il contenitore dell’acqua è stato utilizzato un vaso di Dewar ricavato da un thermos per alimenti. Il vaso di Dewar è fatto in vetro ed è argentato a specchio, in questo modo la radiazione Cherenkov che viene prodotta verso il basso viene riflessa verso l’alto dalle pareti del Dewar e raggiunge, almeno in parte il fotocatodo del PMT.
Nelle immagini riportate sotto viene mostrato il vaso di Dewar ed il detector completo di PMT :

Per ridurre le riflessioni interne il PMT è stato collocato in modo che il fotocatodo sia immerso all’interno dell’acqua. L’acqua deve essere distillata e purificata in modo che l’assorbimento interno al liquido sia ridotto al minimo.

Per evitare che il PMT venga raggiunto dalla luce ambientale, il detector è stato inserito all’interno di un contenitore a prova di luce, provvisto di connettore BNC per il collegamento della alta tensione. Il segnale viene prelevato da uno “splitter a T”, provvisto di condensatore di disaccoppiamento. Lo splitter è stato descritto nel post PMT Pulse Processing. La figura sotto mostra il setup completo.

Impulsi di Luce Cherenkov

Utilizzando il setup descritto sopra abbiamo acquisito dal PMT i segnali impulsivi prodotti dalla radiazione Cherenkov. Il PMT è stato polarizzato ad una tensione compresa tra 1000V e 1400V. Come resistenza di carico in uscita dallo splitter abbiamo utilizzato i valori di 1 kΩ e 50Ω. Il valore maggiore permette di avere un segnale di ampiezza abbastanza elevata ma con durata di quasi 1μs, mentre con la resistenza da 50Ω la durata dell’impulso è molto breve, circa 20ns, mentre l’ampiezza vale circa 50mv. In entrambi i casi i segnali che si ottengono sono ben distinti dal rumore termico del PMT che si colloca su ampiezze decisamente inferiori. Questo permette di effettuare misure di conteggio abbastanza realistiche.

Gli impulsi prodotti dal PMT possono anche essere acquisiti mediante un amplificatore a transimpedenza, come quello mostrato nello schema seguente.

Il vantaggio è che la resistenza di carico può essere posta ad esempio a 50Ω in modo da ridurre la costante di tempo del circuito, senza rinunciare alla amplificazione ottenuta con la resistenza R2 : Vout = R2 * Ipmt. Nella figura sotto si mostra un impulso acquisito mediante TIA. Si vede come la FWHM dell’impulso si attesti sui 50ns.

Inviando il segnale prodotto dal PMT ad un apparecchio di processamento impulsi e settando opportunamente la soglia del discriminatore in modo da escludere gli impulsi prodotti dal rumore termico del PMT si ottiene un valore di conteggio di circa 40CPM che, considerata la superficie / volume occupata dall’acqua e la geometria del PMT, ci sembra consistente con il valore atteso del flusso muonico.
Nella immagine sotto viene presentato il risultato del conteggio fatto con il software Theremino Geiger.

Abbiamo poi provato a schermare il rilevatore con uno schermo di circa 2cm di piombo, con lo scopo di verificare se il conteggio subisce delle variazioni. L’immagine a lato presenta il setup della misura con lo schermo.

Il risultato del conteggio è di circa 42CPM, leggermente superiore alla configurazione priva di schermo. Questo è in linea con il risultato atteso dovuto al contributo delle particelle secondarie generate all’interno dello schermo di piombo dall’interazione della componente molle dei raggi cosmici (cascata elettromagnetica); mentre la componente dura non viene schermata dal piombo.

Decadimento del Muone

Come visto nei paragrafi precedenti, il rilevatore Cherenkov registra i passaggi dei muoni cosmici attraverso l’acqua del rilevatore. Il muone è una particella instabile e decade naturalmente in un elettrone ed una coppia di neutrini, con una vita media di circa 2,2μs. Il decadimento del muone è un evento che può essere registrato nel nostro rilevatore Cherenkov DIY. Quando il muone, interagendo con l’acqua del rilevatore viene rallentato fino quasi a fermarsi, può andare incontro a decadimento mentre è ancora all’interno del rilevatore. In questo caso l’elettrone che viene prodotto può, a sua volta dare luogo ad un lampo Cherenkov, immediatamente dopo l’impulso prodotto dal muone. Il decadimento del muone è stato precedentemente studiato con uno scintillatore plastico la cui descrizione è presentata nel seguente post Muoni Cosmici e tempo di decadimento del muone.

Nelle figure sotto vengono mostrate le tracce dei decadimenti muonici registrate nel nostro rilevatore DIY.

Impulsi in Coincidenza

Utilizzando il detector Cherenkov e lo scintillatore plastico (descritto nel post Rilevatore a scintillazione di muoni cosmici) è stato realizzato un setup per la rilevazione di impulsi in coincidenza.

Questi impulsi vengono prodotti dai muoni cosmici che attraversano entrambi i detector che sono posti in verticale, uno al di sopra dell’altro.L’immagine a lato mostra il posizionamento dei due detector.

I due detector sono posti alla distanza di circa 1m, con questa geometria il numero degli eventi in coincidenza è piuttosto basso : minore di 1CPM, questo è naturale perchè il posizionamento dei due detector a questa distanza riduce notevolemente l’angolo solido di rilevazione.

Considerando che i muoni possono avere una velocità compresa tra c e 2/3c (2×10⁸ m/s – 3×10⁸ m/s), il tempo impiegato dai muoni per coprire la distanza di 1m dovrebbe quindi essere compreso tra  3ns e 5ns.

Nelle immagini che riportiamo sotto vengono visualizzati alcuni esempi di impulsi di coincidenza, nei quali si vede che l’ordine di grandezza dello sfasamento temporale dei due impulsi è in accordo con quanto previsto.

Documento pdf con la descrizione del progetto : CherenkovDetector_ITA

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